由 @GGZ判据 按 $r equiv gamma_(S G) \/ gamma_(L G)$ 切段：

#figure(
  table(
    columns: (auto, auto, auto),
    align: (left, left, left),
    table.header[*比值范围*][*接触角*][*现象*],
    [$r > 1$], [无解], [完全铺展（superwetting）],
    [$r = 1$], [$theta = 0$], [临界完全浸润],
    [$1\/4 < r < 1$], [$0 < theta < pi\/2$], [部分浸润],
    [$r = 1\/4$], [$theta = pi\/2$], [临界不浸润],
    [$r < 1\/4$], [$theta > pi\/2$], [不浸润、成珠状],
  ),
  caption: [浸润全谱]
) <浸润全谱表>

把 @γ量级表 与浸润全谱并置就得到日常现象的解释。高能表面如金属、清洁玻璃，$gamma_(S G) tilde.op 1 thin "J/m"^2$，远大于水的 $gamma_(L G) tilde.op 0.072 thin "J/m"^2$，$r >> 1$，水在其上完全铺展。低能表面如石蜡、Teflon，$gamma_(S G) tilde.op 0.02 thin "J/m"^2$ 小于水的 $gamma_(L G)$，$r < 1\/4$，水在其上不浸润、成珠状。"水在玻璃上铺、在荷叶上成珠"这两件日常现象就是 $r$ 取值在 @GGZ判据 中位于 $r >> 1$ 与 $r < 1\/4$ 两端的直接体现。
